局部放電就是在電場作用下，在電介質(zhì)局部區(qū)域中所發(fā)生的放電現(xiàn)象，這種放電沒有電極之間形成貫穿的通道，整個(gè)試樣并沒有被擊穿。例如氣體的電暈放電、液體中的氣泡放電都是局部放電。對于固體電介質(zhì)來說，電極與介質(zhì)之間常常存在著一層環(huán)境媒質(zhì)：氣隙或油膜。就固體電介質(zhì)本身來說，實(shí)際上也是不均勻的，往往存在著氣泡、液珠或其他雜質(zhì)和不均勻的組分等。例如陶瓷就是一種多孔性的不均勻材料。由于氣體和液體介電常數(shù)較小，因此承受的電場強(qiáng)度較高。同時(shí)氣體和液體的擊穿電場強(qiáng)度又比較低，于是當(dāng)外施電壓達(dá)到一定數(shù)值時(shí)，在這薄弱的區(qū)域，就發(fā)生局部放電。
 

　　局部放電是脈沖性的，其過程與電暈放電相同。放電結(jié)果產(chǎn)生大量的正、負(fù)離子，形成空間電荷，建立反電場，使氣隙中的總電場強(qiáng)度下降，放電熄滅。這樣的放電持續(xù)時(shí)間很短，為10-8～10-9s。在直流電壓作用時(shí)，放電熄滅后直到空間電荷通過表面泄漏，使反電場削弱到一定程度，才能開始第二次放電。因此在直流電壓作用下，放電次數(shù)甚少。在交流電壓作用時(shí)，情況就有所不同。由于電壓的大小與方向是變動(dòng)的，放電將反復(fù)出現(xiàn)，以上表明局部放電是脈沖性的。
 

　　工程介質(zhì)，從材料本身來說，其本征擊穿電場強(qiáng)度一般較高，但由于介質(zhì)的不均勻性和各種影響，實(shí)際擊穿強(qiáng)度往往并不很高，有時(shí)甚至要降低一、二個(gè)數(shù)量級，其中重要原因之一就是局部放電。
 

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